Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Румер Ю.Б. Теория унитарной симметрии
 
djvu / html
 

370
МАССОВЫЕ ФОРМУЛЫ
[ГЛ. 17
Итак, мы предположим, что унитарный момент имеет строение
DI =
(1)
PD
(о)
(2)
D

(3)
(2)
7.5.10)
Что касается унитарного поля, то для его компонент Za мы по-прежнему примем выражение (17.2.22).
IV. Компоненты унитарного поля, соответствующие регулярному представлению группы SU(3), имеют вид
, (17.5.11)
где С' <^С.
Наконец, выражение (17.2.23) заменяется следующим, вытекающим из (17.5.5) при сделанных нами предположениях об унитарном моменте и унитарном поле:
VII.
FT» 0 - 2 3 0 0
o-J- 0 + C' 0 1 ~ IT 0
2 i
0 0 0 0 _______ ,
3 ш 3
6m2 = 6m2' =
= m 4-
(1)
(2)
D
Д2)
(3) (0)
J f ?Dl
(0)
(I)
(2)
?>JJ
,(2)
(3),
з D\
,(3)
J
(17.5.12)
Как и в § 17.2, оператор массы перестановочен с Q, Y, так что векторы с определенным значением массы имеют также определенные значения заряда и гиперзаряда (см. обсуждение в § 18.1).
Далее, из вывода (17.5.12) следует, что коэффициенты ^пропорциональны gft и ?', T]S пропорциональны ?, r\k:
(17.5.13)

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 371 372 373 374 375 376 377 378 379 380 390


Математика