Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Румер Ю.Б. Теория унитарной симметрии
 
djvu / html
 

350
МАССОВЫЕ ФОРМУЛЫ
[ГЛ. 17
Матрица в (17.2.21) отличается лишь множителем от матрицы А\ Оператора заряда Q в 5С/(3)-теории.
Так как зарядовое расщепление массы много меньше гиперзарядового, естественно считать, что слагаемое поля Z' <^.Z. Обозначая полное унитарное поле снова через Z, мы приходим к следующему заключению: VI. Унитарное поле имеет вид
"
Уз 0 01 Г2/3 О О
О V. О +С' 0 — Vs о , (17.2.22)
о о -2/3J [о о -V3.
где С' •< С.
Теперь, отвлекаясь от предыдущих эвристических соображений, мы примем (17.2.22) за тензор унитарного поля в (17.2.10); мы можем снова воспользоваться бесследностью .Об и заменить этот тензор матрицей Zba = Za + Sg • const, у которой отличны от нуля лишь элементы Z\, Z\, причем Zi <^ Z3. (Подчеркнем, что это лишь вычислительный прием; матрица Z не бесследна, и поэтому не рассматривается как поле.) Мы приходим к окончательному выражению оператора т2:
VII.
т
(17.2.23)
где коэффициенты
= 1'А\ + л'ЛХ, т)' пропорциональны
т):
(17.2.24)
Заметим, что пропорциональность коэффициентов в-(17.2.24) не согласуется с опытными значениями масс, что может быть объяснено в S?/(6)-теории (см. § 18.3).
Сформулированные выше принципы I—VII достаточны для вывода массовой формулы Гелл-Манна — Окубо, к которому мы и перейдем в § 17.4, после изложения необходимых математических сведений в § 17.3.
Вернемся, в -заключение, к обоснованию SU (З)-тео-рии (или, точнее, классификации частиц с помощью труп-

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 351 352 353 354 355 356 357 358 359 360 370 380 390


Математика