Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Сборник Н.Т. Фракталы и прикладная синергетика
 
djvu / html
 

Зарождение и эволюция самоорганизующихся структур в паре сухого трения "алюмоцатричный композит - накладка тормоза"
Семенов Б.И., Семенов А.Б., Игнатова Е.В. Москва, МГАПИ
Зарождение и эволюция самоорганизующихся структур в любой открыто! термодинамической системе связаны с наличием активной среды [1]. В паре сухого трени) "алюмоматричный композит - накладка тормоза" активная среда в основном формируется в TOI части трибосопряжения, в которую преимущественно отводится рассеиваемая энергия. Kai правило, этой подсистемой является композиционный материал Зарождение и рост активны) элементов в поверхностном слое композита в данной работе связывается с возможностьк возникновения нестабильного состояния частиц керамического наполнителя. Принимается, чтс стабильное динамическое состояние изнашивающейся системы может быть представленх цепочкой тяжелых частиц термодинамически стабильного наполнителя SiC, образующего npi достаточно больших объемных долях некоторую регулярную структуру и упругс взаимодействующих друг с другом в поле внешнего давления, потенциал которого може-изменятся в зависимости от реализуемого механизма изнашивания Отделение и вращенш некоторой части частиц под действием внешнего поля при неравных скоростях изнашиванш фаз создает возмущение во внешнем поле, которое может либо затухать, либо усиливаться формируя хаотическое состояние поверхностного слоя.
Обработка накопленной информации по изнашиванию трябопар "АКМ-ТИИР позволила показать, что ситуации, в которых протекают процессы самоорганизации "третьей тела", предсказуемы и могут быть описаны динамическим уравнением итерационного типа:
Х..,--ЦХ.) (1)
или логистическим уравнением вида:
*„,! =а(1-*•„)**. 0<а<4, 0<х<1, (2)
Уравнение (2) описывает одномерный процесс в дискретном времени с единичныи шагом, в котором функция состояния Х„ нормирована на единицу. В данной работе показано что, если в качестве функции состояния выбрать объемную температуру T(t) AKM i приповерхностном слое, возможно получить бифуркационную диаграмму последовательносп Т„, используя уравнение динамики Ферхюльста:
Г..,=(1 + г)Г., 0<Г„„ <1 |
7^, =(\+г)Тп-гТ* для вс е хгос ле дующих?']'
где г- параметр роста функции T(t).
На рис. 1 показан пример построенной по использованному алгоритму модел1 температуры поверхностного слоя для одного из режимов испытаний АКМ и ее сравнение с экспериментально зафиксированной на расстоянии 1 мм от поверхности объемно? температурой. В модели происходит удвоение периода колебаний, что означает, что в TBKOV режиме нагружения на поверхности трения активная среда переходит в сложное движение отвечающее состоянию динамического хаоса Возникающая в некоторый момент времени i самоорганизация позволяет системе выбрать одно из устойчивых состояний Т„.

 

1 10 20 30 40 50 60 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210


Математика